Nella risonanza magnetica vengono utilizzati nuclei con momento angolare di spin diverso da zero, come $^1H$ e $^{13}C$. Tuttavia, le frequenze di risonanza non sono le stesse per tutti i nuclei di idrogeno o carbonio, dipendono dall'ambiente chimico che circonda ciascun nucleo. Ciò è dovuto al fatto che gli elettroni che circondano ogni nucleo generano un campo magnetico opposto a quello applicato, si dice che i nuclei sono schermati, dove $\sigma$ è la costante di schermatura. \begin{equation}\label{ec11} B_{eff}=B_0-\sigma B_0=(1-\sigma)B_0 \end{equation} $B_{ef}$ è il campo magnetico netto che agisce sul protone; $B_0$ è il campo magnetico applicato; $\sigma$ è la costante di schermatura, indipendente dal campo applicato. In questa nuova situazione, con i nuclei schermati dalla densità elettronica circostante, la frequenza di risonanza diventa \begin{equation}\label{ec12} \nu=\frac{\gamma}{2\pi}(1 -\sigma)B_0 \end{equation} Nuclei con ambienti chimici diversi hanno una costante di schermatura diversa, generando segnali diversi nello spettro NMR.