En resonancia Magnética se utilizan núcleos con momento angular de espín distinto de cero, como pueden ser $^1H$ y $^{13}C$. Sin embargo, las frecuencias de resonancia no son iguales para todos los núcleos de hidrógeno o de carbono, dependen del entorno químico que rodea cada núcleo. Esto se debe a que los electrones que rodean cada núcleo generan un campo magnético que se opone al aplicado, se dice que los núcleos están apantallados, siendo $\sigma$ la constante de apantallamiento. \begin{equation}\label{ec11} B_{efectivo}=B_0-\sigma B_0=(1-\sigma)B_0 \end{equation} $B_{ef}$ es el campo magnético neto que actúa sobre el protón; $B_0$ es el campo magnético aplicado; $\sigma$ es la constante de apantallamiento, independiente del campo aplicado. Bajo esta nueva situación, con los núcleos apantallados por la densidad electrónica que los rodea, la frecuencia de resonancia pasa a ser \begin{equation}\label{ec12} \nu=\frac{\gamma}{2\pi}(1-\sigma)B_0 \end{equation} Los núcleos con distinto entorno químico presentan una constante de apantallamiento diferente, generando diferentes señales en el espectro de RMN.

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